デュフール効果と活性化エネルギーを特徴とする伸縮リガ表面上の電磁流体力学正接双曲ナノ流体のレオロジー

Scientific Reports volume 12、記事番号: 14602 (2022) この記事を引用

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本モデルは、伸長シートを介した双曲線正接ナノ流体の電磁流体力学的流れにおけるデュフール、活性化エネルギー、および熱の発生の影響を扱う。 これは、いくつかの工学分野で広範な重要性をもたらします。 適切な類似性変数を使用すると、PDE の調整支配方程式が非線形 ODE に刷新されます。 生成された常微分方程式の数値出力は、MATLAB bvp4c を使用して行われます。 温度、速度、濃度パターン、抗力係数、シャーウッド数、ヌッセルト数に対するフィーチャの増加の影響がグラフと数値で表されます。 したがって、結果として得られる結論は、以前の出力との対比を利用して確認されます。 興味深いことに、活性化エネルギーはナノ流体の接線双曲線濃度分布を遅らせ、双曲線接線ナノ流体流の温度上昇はデュフール効果の増加に起因することがわかります。ただし、電磁流体力学的変数は速度分布を増加させ、それがべき乗則指数に影響します。 結論的には、熱泳動パラメータ、熱源、ワイセンベルグ数が増加すると、熱伝達率が抑制されます。

ナノ粒子が分散した流体の特徴はニュートン流体の概念では適切に特徴付けることができないため、非ニュートン流体の研究における熱伝達は重要です。 非ニュートン材料の研究は、幅広い分野に関連しています。 この種の材料は、油層工学、バイオテクノロジー地球物理学、原子力および化学産業などの多様な分野で広範な用途が見出されています。 スラリー、ケチャップ、塗料、紙パルプ、ポリマー溶液、汚れは、非ニュートン液体のほんの一例です。 科学と産業の進歩の規模を考慮して、研究者は物理化学的アプローチを精査することに熱心です。 この場合、レオロジー流体の熱伝達流動特性は、食品科学、化石燃料抽出、応用物理学、医学、およびポリマー溶解分野において重要です。 接線双曲流体は、せん断減粘機能を備えた非ニュートン流体です。 同様に、4 つの特性を持つ擬似塑性流体フレームワークもせん断減粘プロセスを記述することができます。 このタイプは双曲線正接流体と呼ばれます。 これらの材料の挙動をより深く理解するために、非ニュートン液体のいくつかのモデルが科学文献で構築されています。 以下に例を示します。せん断速度が増加すると粘度が低下するため、接線双曲線液体はせん断減粘特性を研究するためのモデルとして使用できます。 Reddy et al.1 は、多孔質媒体中での双曲線正接流体の蠕動輸送を研究しました。 Hayat et al.2 は、ブラウン移動度および熱泳動の特徴を考慮して、不浸透性の表面によって形成された接線双曲線ナノ流体の流体磁気流を研究しました。 Hussain et al.3 は、組み込みの MATLAB bvp4c を使用して、2 次滑りと Nield 閾値を持つ多孔質伸縮性ウェッジを利用して、ナノ粒子や運動性微生物を含む非定常 MHD 流れに取り組みました。 Hayat et al.4 は、Soret-Dufour 数を組み込んだ双曲線正接流体の流れに取り組みました。 Sabu et al.5 は、回転加熱ディスク上の MHD アルミナ - 水ナノ液体の流れに対するナノ粒子の形状と熱流体力学的滑り制約の重要性、つまり受動的制御アプローチを明らかにしました。 Mahdy と Chamkha6 は、数値手法を使用してくさびを伸ばすことを考慮して、接線双曲ナノ流体の透過性媒質における時間依存性の MHD 描写の熱物理学的結果を調査しました。 Shafiq et al.7 は、MHD およびゼロ質量流束制約を備えた双曲線正接ナノ流体を含む微生物の質量および熱輸送率を調査しました。 Naseer et al.8 は、伸縮可能な縦方向の円筒における双曲線正接の流体境界層を研究しました。 Dawar et al.9 は、入射太陽エネルギーにさらされたアルギン酸ナトリウムベースの酸化鉄の回転傾斜薄層をシミュレートするための、新しい MHD 不均一対流ナノ流体モデルを研究しました。 Nadeem et al.10 は、湾曲したチューブ内の微小双曲線正接液体の挙動を調査しました。

一般に、MHD の影響を受ける境界層の流れは、MHD タービン、流量計、原子炉の建設などの製造および技術的手順において重要な役割を果たします。 外部磁場は、従来の MHD フローと呼ばれる、半導体溶解や液体金属などの高導電率流体の流れを制御するために広く使用されています。 この方法は、海水などの電気伝導率の低い流体には効果がありません。 リガ面はローレンツ力を発生させます。 リガとは、相互に配置された磁石と電極を含むプレート表面を指します。 このプレートは、表面に沿ってローレンツ力を生成するのに十分な電磁エネルギーを誘導し、それによってわずかに導電性の流体の流れを制限するという点で独特です。 このプレートは元々、スパン方向の構成で分散された、間隔をあけて配置された必須の磁石のアレイから構築されました。 放射線による境界層の破れを防ぐために利用できます。 これに関して、リガプレートによって引き起こされる層流の物理的特性が調査されています。 Gailitis と Lielausis11 は、体液の動きを調整するために Riga プレートを活用しました。 熱源の存在下で接線双曲線ナノ流体リガウェッジ流を駆動するエネルギー活性化を伴う化学変化の関連性は、Abdal et al.12 によって報告されました。 彼らは、修正ハルトマン数が 13.3% から 21.93% に増加するにつれて、抗力が大幅に増加することを発見しました。 Shafiq et al.13 は、電磁アクチュエータを Riga 表面に組み込むことにより、加熱されたナノ構造層を精査しました。 Farooq et al.14 は、化学相互作用を示す Riga プレートを通るよどみ点の流れを示しました。 Wakif et al.15 は、垂直電磁面を横切る電流生成流体の移流 EMHD 流動挙動に取り組みました。 Hayat et al.16 は、引き伸ばされた電磁プレートに対するさまざまな厚さの影響を調査しました。 Ahmad et al.17 は、強く吸引されたリガ表面上の対流ナノ流体の流れのダイナミクスを調査しました。 Shaw et al.18 は、変数効果拡張 Riga 曲面を調査しました。 Rafique et al.19 は、数値的手法を使用して、リガ プレートを横切る微極性ナノ流体の層別の流れを調べました。 Nadeem ら 20 は、ナノ流体ドメインについて指数関数的に拡張する Riga プレートを研究しました。 Mahdy と Hoshoudy21 は、化学プロセスを使用して、加熱されたリガ表面を横切る時間依存の EMHD 接線双曲線ナノ流体の流れを調査しました。 Fatunmbi et al.22 は、リガプレートを通るアイリング・パウエル非ニュートンナノ液体の流れの不可逆性を調査しました。 Alotaibi と Rafique23 は、リガ表面上のナノ流体における微小回転の役割を調査しました。 Hayat et al.24 は、Riga プレートを介したナノ流体の回転流に取り組みました。 Asogwa et al.25 は、傾斜した Riga プレート上の Casson 流体を使用して傾斜エネルギーの重要性を説明しました。 Ahmad et al.26 リガプレートを通過するナノ流体の流れの数値解析を実行しました。 最近、Asogwa et al.27 は、熱分散を伴う急速な Riga 表面上のアルミナと銅のナノ粒子の特徴を詳しく分析しました。 Riga Plate の他の関連文献は 28、29、30 で引用されています。

質量およびエネルギー流束の発生の調査には、濃度、温度変化、および物質構造によって生じる密度のコントラストによって引き起こされる流れが伴います。 デュフール衝撃は、溶質の差によって生成される熱勾配を指すのによく使用されます。 デュフール衝撃は、より小さい分子量と中間の分子量を持つ炭化水素の混合物を支配します。 石油化学工学や地震学の研究と同様に、このプロセスには数多くの利用が関連しています。 捜査員はこれら 2 つの分野について強い認識を示し、対応としていくつかの捜査に参加しました。 例えば、Rasool et al.31 は、安定した不混和状態にあるナノ粒子のダーシー・フォルヒハイマー循環に対する熱拡散の役割とデュフォー効果の影響を調査しました。 彼らは、デュフール効果の結果が二元反応の存在下で熱輸送を強化することを実証しました。 Goud と Reddy32 は、Galerkin FEM を使用して加熱された急速に傾斜した垂直加熱チャネルを通る MHD 時間依存流れにおける熱拡散とデュフール数の役割を調査しました。 彼らは、デュフール値が上昇すると摩擦が減少することを発見しました。 同様に、Galerkin 有限要素法を使用します。 Kumar ら 33 は、垂直に固定された表面上での熱拡散とデュフォー衝撃現象を組み合わせた非定常 MHD 自由対流を調査しました。 Abdelraheem と El-Sapa34 は、四角い空洞​​を通る MHD ナノ流体対流に取り組みました。 彼らは、熱拡散とデュフール現象を備えた、外側の回転ディスクと内側の四角形の間の二重回転を組み込みました。 Asogwa et al.35 は、熱吸収を伴う浸透性媒体中の非ニュートン カッソン流体に対する熱分布とダフォーの影響を調査しました。 Uwanta et al.36 は、摂動アプローチを使用して、Dufour 効果と Soret 効果を組み込んだフラットチャネル全体にわたる磁気流体力学的影響を調査しました。 いくつかの興味深い結果が 37、38、39 に示されています。

前述の文献に刺激された既存の研究では、デュフール効果、発熱、および活性化エネルギーを伴う放射リガ伸縮表面にわたる双曲線正接ナノ流体のパターンを調べています。 ここでは、広範な数学的変換が行われ、その後 MATLAB bvp4c プロシージャを使用して計算が行われます。 速度、熱、濃度の各領域で展開される変数の重要性がグラフで示され、議論されます。 この発見は、低密度熱交換器や温度伝達装置に応用できる可能性があります。

引き伸ばされたリガの壁を横切る帯電した接線双曲線ナノ流体の流れによる、境界層領域に沿った速度 \(u = ax\) による一定の壁の熱性能と濃度を考慮して、変化する厚さと運動量が定式化されます。 さらに活性エネルギーがあり、発熱するという特徴を利用しています。 熱泳動とブラウン運動は、ナノ流体の挙動を実証するために使用されます。 Riga トレイ モデルの構成フローを図 1 に示します。

プレートモデル。

リガ面は、x 軸に沿って、y 軸に垂直に相互依存して配置された磁石と電極を示します。 この電磁場は、グリンバーグの概念によって次のように特徴付けることができます \(F = \frac{{\pi J_{0} m_{0} e^{{ - \frac{\pi }{l}y}} }}{8 }\)。 さらに、この研究分析では、伸縮可能なリガ壁を横切る 2 次元接線双曲線ナノ流体 EMHD の流れにより、拡散熱、非線形熱放射、発熱、および活性化エネルギーが発生しました。

支配方程式は次のようにモデル化されます: Hayet et al.2、Waqas et al.5、Rasool et al.31

対応する関連条件は次のとおりです。

Rosseland 近似は次のように組み込まれます。

温度変動が比較的小さいため、\(T^{4}\) が \(T_{\infty }\) に関するテイラー展開で拡張され、上昇した項が省略されると仮定すると、結果は次のようになります。

方程式 (6 および 7) は次のように展開されます。

無次元量は次のように実装されます。

式の無次元成分は次のようになります。 (9) は式に置き換えられます。 式 (2)、(3)、(4)、および (5) を考慮すると、式 (2)、(3)、(4)、および (5) (8) 生産:

結果として得られる条件は次のとおりです。

ここで \(Nt = \,\frac{{\psi D_{T} \left( {T_{\omega } - T_{\infty } } \right)}}{{T_{\infty } v_{f} } }\), \(Nb = \,\frac{{\psi D_{B} \left( {C_{\omega } - C_{\infty } } \right)}}{{v_{f} }}\ )、\(E_{a} = \frac{{E_{1`} }}{{KT_{\infty } }}\)、\(Du = \frac{{D_{m} k_{T} (C_ {\オメガ }^{{}} - C_{\infty }^{{}} )}}{{\nu_{f} C_{s} C_{p} (T_{\オメガ }^{{}} - T_{\infty }^{{}} )}}\,\), \(\,\,\,Q = \frac{{Q_{1} }}{{a\left( {\rho C_{p } } \right)_{f} }}\,\), \(We = \frac{{2^{{\tfrac{1}{2}}} a^{{\tfrac{3}{2} }} x}}{{\sqrt {v_{f} } }}\Gamma\), \(K_{1} = \frac{K}{a}\,\), \(\delta = \frac{ {T_{\オメガ }^{{}} - T_{\infty }^{{}} }}{{T_{\infty }^{{}} }}\,.\)

重要な境界層の特性である皮膚摩擦係数は次の式で与えられます。

\({C}_{f}=\frac{{\tau }_{w}}{\rho {u}_{w}^{2}}\), \({\tau }_{w} ={\left[\left(1-n\right)\frac{\partial u}{\partial y}+\frac{n\Gamma }{\sqrt{2}} {\left(\frac{\partial u}{\partial y}\right)}^{2}\right]}_{\zeta =0}\)、無次元形式は次のように表されます。

ヌッセルト数は \(N{u}_{x}=\frac{x{q}_{w}}{k({T}_{w}-{T}_{\infty })} f で表されます。 \) または現在の研究では、壁における局所熱流束 \({q}_{w}\) は \({q}_{w}=-{\left[k\left(1+\) frac{16{\sigma }^{*}{T}_{\infty }}{3k{k}^{*}}\right)\frac{\partial T}{\partial y}\right]}_ {\ゼータ =0}\)。

無次元形式の局所ヌッセルト数は次のように与えられます。

シャーウッド数は \(Sh=\frac{x{j}_{w}}{{D}_{B}} として定義されます。\) この研究では、局所質量流束 \({j}_{w }\) は \({j}_{w}=-{D}_{w}{\left(\frac{\partial C}{\partial y}\right)}_{\zeta =0 で与えられます。 }\) また、無次元形式は \(\frac{Sh}{{\sqrt {{\text{Re}}_{x} } }} = - C^{\prime}(0)\) によって与えられます。

ここで、ローカル レイノルズ数は \({\text{Re}}_{x} = \frac{{ax^{2} }}{{v_{f} }}.\) です。

縮小された微分方程式は次のようになります。 (10) ～ (13) は、さまざまなパラメーター値に対して bvp4c アプローチを使用してノイマン境界条件とともに数値的に解決されます。

有限差分戦略を採用する Matlab の bvp4c ソルバーを使用します。 MATLAB bvp4c を使用できるようになる前に、式は次のようになります。 (10) ～ (13) は 1 次方程式系に変換する必要があります。 解決策の系統的な方法は図 2 に従っています。

フローチャート ソリューション。

\(\xi ={\left[f \; {f}{^{\prime}} \; {f}{^{\prime\prime} } \; \Theta \; \Theta ^{\prime とします。 } \; C \; C{^{\prime}} \right]}^{T}.\) を与えます。

ステップ 1 これで、一次方程式系が完成しました。

ステップ 2 数値解法は、組み込みの bvp4c MATLAB ソルバー、境界条件、および遠範囲境界条件の適切な有限値を使用して実行されます。 \(\eta \to \infty\) としての境界値の重要性は、\(\eta \to 10\) となります。

ステップ 3 適用される初期基準は次のとおりです。

スケーリング係数は = 0.01 でマークされ、収束要件は小数点第 5 位まで指定されます。

Matlab bvp4c を使用する場合、bvp を解くために必要な項目は 3 つだけです。

常微分方程式を計算するための関数 ODEs。

BCs (境界条件) と呼ばれる関数は、境界条件の残差を計算します。

メッシュ推定とメッシュ ソリューションの両方を含むソリット構造。 Matlab では、ODE は IVP ソルバーと同様の方法で処理されます。

運動量、エネルギー、濃度方程式から生成された一連の ODE の数値解。 (10) ～ (13) と境界条件の適用は、MATLAB ソフトウェアの bvp4c 関数の助けを借りて実現されました。 MATLAB bvp4c の利点は、数値的により安定しており、より迅速に収束することです。 制御パラメーターのいくつかの値について、速度、濃度、温度のグラフが得られました。 調査結果はグラフで表示されます。

速度、温度、濃度のプロファイルを図 1 と 2 に示します。 図３、４および５は、修正ハルトマン数（Ｍ）の制御可能な効果を実証する。 修正ハルトマン数 \(\left(M\right)\) は、図 3、4、5 に示すデータの速度分布を増加させ、温度と濃度分布を減少させます。M 推定値が増加すると、外部電場の大きさが増加します。これは通常の寸法を超えて広がり、壁に平行なローレンツ力が形成されます。 速度分布は直線的に進みます。

\(M\) と \({f}^{^{\prime}}\left(\zeta \right)\) の文字。

\(M\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

\(M\) と \(C\left(\zeta \right)\) の文字。

新たな物理的要因の影響、つまり、流体の速度、温度、および濃度領域に対するワイセンベルグ数の影響を図 1 と 2 に示します。 図6、7、8に流体の速度、流体の温度、濃度の関係を示します。 速度プロファイルは、(We) の逓減関数であることがわかります。 ワイセンベルグ値は、ある処置に必要な時間に対する緩和時間の割合（比率）を表します。 (We) を大きくすると、特定のプロセス時間が短縮され、その結果、境界層の速度成分と厚さの両方が減少します。 (We) の値を増やすと、流体の濃度と温度プロファイルが強化されます。

\(We\) と \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\) の文字。

\(We\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

\(We\) と \(C\left(\zeta \right)\) の文字。

図 9、10、および 11 は、べき乗則インデックス n によって生成される速度、温度、および濃度領域の変化を示しています。 べき乗則インデックス n が速度分布に及ぼす影響を図 9 に示します。べき乗則インデックス n が増加するにつれて、無次元速度は低下します。 温度フィールドと濃度フィールドを図 1 と 2 に示します。 それらは n の関数として変化するので、図 10 と 11 に示します。 べき乗則係数 (n) の急上昇は、流体の粘度の上昇につながります。 その結果、流体の速度は減少しますが、温度と濃度場は改善されます。

\(n\) と \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\) の文字。

\(n\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

\(n\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

図 12 は、温度に対する Pr の関数を示しています。 プラントル数 (Pr) は、図の熱パターンを制御します。 この図の曲線は、Pr の上昇がエネルギー プロファイルの低下につながることを示しています。 これは、Prが増加すると熱伝導率が低下するためです。 物理的には、高い Pr 値は熱伝導率が低いことを示しており、これにより伝導が減少し、その結果熱境界層が減少し、流体の温度が低下します。

\(Pr\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

図 13 は、温度場に対する放射パラメータ (R) の関数を示しています。 R が増加すると、放射パラメータの上昇により追加の熱が流体に伝達され、その結果、境界層の温度と構造的厚さが増加するため、温度分布が劇的に改善されることがわかります。

\(R\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

パラメータ S を減少させることの影響を図 2 と図 3 に示します。 一方、熱曲線と濃度曲線は逆の効果を示します。 Nb の増加に伴って厚肉内部の内部力が増大し、その結果、運動量境界層と流速が減少します。 肉厚係数が増加すると、延伸速度は減少します。 これは主に速度分布の漸近挙動に関係しているため、壁厚係数を増加させると液体の速度が単調に上昇します。

\(S\) と \(f{^{\prime}}\left(\zeta \right)\) の文字。

\(S\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

\(S\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

図 17 は、温度変化に対するブラウン運動係数 Nb の関数を強調しています。 ブラウン運動係数が強化されると、より高い温度分布が得られます。 その結果、熱境界層の厚さが増大する。 ブラウン運動パラメータが向上すると、流体粒子のランダムな動きが増加し、結果として熱出力が増加します。 その結果、温度分布が改善される。 濃度プロファイルは、図 18 の逆の現象を示します。

\(Nb\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

\(Nb\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

図 19 は、温度勾配に対する熱泳動パラメータ Nt の影響を示しています。 Nt の値が大きい場合、温度と熱境界層の幅の両方が支配的な挙動を示します。 熱泳動の戦略は、加熱された粒子が熱い表面からより冷たい場所に向かって引き寄せられる技術です。 その結果、流体の温度が向上します。

\(Nt\) と \(\Theta \left(\zeta \right)\) の文字。

図 20 は、濃度曲率に対するシュミット数 (Sc) の傾向を示しています。 これは、流体力学 (速度) および化学的 (種) 境界面内での拡散を介した運動量と質量伝達の相対的な有効性を調べます。 シュミット係数が増加すると、濃度プロファイルの減少に伴い、流体の質量拡散率が減少します。

\(Sc\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

活性化エネルギー \({E}_{a}\) が体積濃度に及ぼす影響を図 21 で調べることができます。活性化エネルギー \({E}_{a}\) を増加させると体積濃度が増加することがわかります。 。

\({E}_{a}\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

図 22. は温度場に対するデュフォーの影響を示しています。 Du 数が増加すると、温度場が増加することが観察されています。

\({E}_{a}\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

濃度プロファイルにおける化学反応因子の変動を図23に示します。\({K}_{1}\)の値が増加するにつれて濃度プロファイルが減少することがわかります。

\({K}_{1}\) と \(\mathrm{C}\left(\zeta \right)\) の文字。

\(- \Theta^{\prime } (0)\) 比較値は、数値データを検証するために使用されます。 表 1 は 1、2、3 を比較しています。 数値結果が見事に一致しているため、結果の信頼性を確信できるかもしれません。

表 2 の目的は、皮膚摩擦係数に対する関連要因の影響を評価することです。 特に、修正磁気数 M の正の値、べき乗則指数 n、およびワイセンベルグ数は、表面抗力係数を減少させます。

表 3 は、ヌッセルト数に対するさまざまな変数の影響を示しています。 べき乗係数n、熱泳動係数Nt、熱源(Q)、ワイセンベルグ数(We)の値が向上すると、熱伝達率は低下します。 ただし、熱放射パラメータ (R) が増加すると、ヌッセルト数も増加します。

表 4 は、物質移動速度またはシャーウッド数に対するさまざまな要因の影響を示しています。 べき乗則指数 n、ワイセンベルグ数のそれぞれに傾向があることが観察されます。 (私たち)、活性化エネルギー (\(E_{a}\))、熱伝達率が減少します。 対照的に、熱指数項 (m)、熱基底定数 (\(\delta\))、化学反応定数 (\(K_{1}\))、およびシュミット数の値が増加すると、シャーウッド数が増加します。が見られます。

この科学的研究では、デュフール効果、発熱、および活性化エネルギーを伴う伸縮シート表面を横切る非ニュートン双曲線正接ナノ液体の EMHD 伝達に関する数値シミュレーションが研究されています。 MATLAB ソフトウェア bvp4c を使用した結果の概要は次のとおりです。

速度分布に対する修正ハルトマン数 (M) の改善は、べき乗則指数 (n)、ワイセンベルグ数 (We)、および関連する EMHD パラメータ (S) に同時に逆効果をもたらします。

Du パラメータ (Du)、熱泳動パラメータ、ブラウン運動パラメータの値を大きくすると、温度分布が上昇します。

活性化エネルギー \({E}_{a}\) が増加すると、体積濃度が増加します。

修正磁気数 M、べき乗則指数 (n)、およびワイセンベルグ数の値が増加すると、摩擦係数が遅くなります。

熱泳動パラメータ (Nt)、べき乗則指数 n、熱源 (Q)、およびワイセンベルグ数 (We) が増加すると、熱伝達率は低下します。

この研究結果を裏付けるために使用された数値データは、記事内に含まれています。

修正されたハルトマンパラメータ

流体温度

ワイセンベルク数

ヌッセルト数

表面温度

活性化エネルギー

熱基準定数

デュフール効果

べき乗則インデックス

表面濃度

化学反応定数

熱指数項

発熱パラメータ

シュミット数

磁石と電極の幅

比熱容量

ブラウン運動

平均吸収

熱泳動パラメータ

周囲温度

シャーウッド数

濃度感受性

質量拡散係数

磁石の磁化（テスラ）

プラントル数

ステファン・ボルツマン定数

磁石と電極に関連する

放射線パラメータ

密度

輻射熱流束

周囲流体濃度

熱伝導率

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この研究は「微細粉塵死角削減管理プログラム」の下で実施され、「韓国環境産業技術研究院（KEITI）（番号2020003060010）」の一環として環境部の支援を受けて実施された。

これらの著者は同様に貢献しました：Kanayo Kenneth Asogwa と Nehad Ali Shah。

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カナヨ・ケネス・アソグワ

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概念化、KKA および NAS。 方法論、BSG および SJY ソフトウェア、BSG。 検証、KKA および NAS。 形式分析、BSG。 調査、SJY。 リソース、NAS データキュレーション、BSG。 執筆 - 原案の準備、KKA および NAS。 執筆—レビューと編集、すべての著者。 視覚化、BSG。 監修、SJY。 プロジェクト管理、KKA、資金調達、SJY。 KKA と NAS はこの研究に等しく貢献しており、共同筆頭著者です。 すべての著者は原稿の出版版を読み、同意しました。

ユク・セジンさんへの手紙。

著者らは競合する利害関係を宣言していません。

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転載と許可

Asogwa、KK、Goud、BS、Shah、NA 他。 デュフール効果と活性化エネルギーを特徴とする、伸縮するリガ表面上の電磁流体力学正接双曲線ナノ流体のレオロジー。 Sci Rep 12、14602 (2022)。 https://doi.org/10.1038/s41598-022-18998-9

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受信日: 2022 年 4 月 26 日

受理日: 2022 年 8 月 23 日

公開日: 2022 年 8 月 26 日

DOI: https://doi.org/10.1038/s41598-022-18998-9

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